《武汉工程大学学报》  2018年06期 632-636   出版日期：2018-12-28   ISSN:1674-2869   CN:42-1779/TQ

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Ca₃Ga₂Ge₃O₁₂：Pr³⁺，Yb³⁺发光性能及其在染料敏化太阳能电池中的应用


荧光和磷光是两种常见的光致发光，二者光学现象的区别在于停止激发光照射后，荧光立即消失，而磷光会持续一段时间［1-3］。长余辉发光（long-persistent luminescence，LPL）材料的特点是能够储存外界光辐射的能量，然后以光子的形式缓慢释放，这个过程在去除激发光后能够持续几分钟甚至几小时。自1995年对LPL材料的研究以来，便发现了许多发光颜色不同的新型长余辉荧光粉，如：1）铝酸盐荧光粉CaAl2O4：Eu²⁺，Nd³⁺（蓝色）［4］，SrAl₁₄O₂₅：Eu²⁺，Dy³⁺，B³⁺（蓝色）［5］；2）硅酸盐荧光粉CaMgSi2O6：Eu²⁺，Dy³⁺（蓝色）［6］；3）铝硅酸盐荧光粉Ca2Al2SiO7：Eu2+，Dy3+（蓝色）［7］；4）氧硫化物荧光粉Y2O2S：Eu³⁺，Mg²⁺，Ti⁴⁺（橙红色）［8］；5）氧化物荧光粉MO：Eu3+（橙色到红色，M=Ca，Sr，Ba）［9］。目前太阳能电池面临的最紧要问题是提高光电转换效率，量子剪裁发光（quantum-cutting luminescence，QCL）效应能够将一个高能光子转换成两个或多个低能光子［10-12］，这样可以使低能光子得到充分应用，避免了可见光子在向更低能量光子转化过程中的能量损失，因而得到学界的广泛关注。图1为LPL和QCL光学过程原理图。虽然LPL材料和QCL效应应用十分广泛，但是它们都存在各自的缺点，例如QCL效应需要实时激发源，而LPL材料将其吸收的能量转化为光能效率太低以致难以满足实际应用的需求。通过将QCL效应和LPL材料的优点结合起来，即图1所示的量子剪裁长余辉发光（quantum-cutting and long- persistent luminescence，QCLPL）过程，以克服它们存在的缺点。因此，与LPL过程相比，QCLPL过程的理论量子效率原则上可以增加两倍甚至两倍以上。为了验证这一机理，本文选择钙镓锗石榴石（Ca3Ga2Ge3O12，CGG）作为荧光粉基质，Pr3+和Yb3+分别作为供体离子和受体离子制备了Ca3Ga2Ge3O12：Pr³⁺，Yb³⁺荧光粉，用以研究QCLPL过程的光学性质，然后将所制备的荧光粉作为下转换发光介质用在染料敏化太阳能电池（dye-sensitized solar cells，DSSCs）中以研究其机理。1　实验部分1.1　实验原料Ga2O3、CaCO₃、GeO₂、Yb₂O₃和Pr₆O₁₁，均为分析纯。1.2　实验过程按照摩尔计量比（3∶4∶6）准确称取基质原料Ga2O3，CaCO3，GeO2，然后分别称取少量Yb2O3，将称取的原料混合后放入玛瑙研钵中进行研磨，使其充分混合并达到符合要求的细度后转移到石英坩埚中，采用固相反应法，在1 150 ℃的高温条件下焙烧7 h，自然冷却至室温后即可得到结晶荧光粉粉末样品Ca3Ga2Ge3O12：Yb3+（CGGY）。重复上述操作，依次制备荧光粉粉末样品Ca3Ga2Ge3O12：Pr3+（CGGP）和Ca₃Ga₂Ge₃O₁₂：Pr3+，Yb³⁺（CGGPY）。最后经过选粉、筛分、洗涤和干燥得到最终产物。Ca3Ga2Ge3O12：Pr3+，Yb3+掺杂到DSSCs中的详细准备过程和原则见参考文献［13］。1.3　表征方法采用日本理学D/max-2500型X射线衍射分析仪（X-ray diffraction analysis，XRD）对样品进行物象分析，测试管电压40 kV，管电流100 mA，Cu Kα射线发射波长为0.154 nm；采用EDX1800ROHS型能量色散X射线分析（energy-dispersion X-ray analysis，EDX）仪对元素成分含量进行分析，交流（220±5） V；采用HORIBA Jobin Yvon Fluorolog-3型荧光分光光度计在室温下测量样品的LPL光谱；在填充满电解质溶液的电化学电池上进行电化学实验，其中包含一个Pt对电极，一个饱和甘汞电极（saturated calomel electrode，SCE）和一个工作电极。采用电化学工作站（CHI660C，Shanghai，China）测量电容-电压（capacitance-voltage，C-V）曲线和动电位参数；用配备型号为AM 1.5G滤光片的150 W氙灯模拟太阳光的白光光源，并使用硅光电二极管（PL-RC，北京敏光科技有限公司）将模拟光的光强校准到100 mW/cm2以测量电流密度-电压特性（Current density-voltage，J-V）曲线来表征DSSCs的光伏参数。2　结果与讨论2.1　晶体结构分析图2（a）为CGGY，CGGP，CGGPY荧光粉样品的XRD图谱及Ca₃Ga₂Ge₃O₁₂标准卡片（JCPDS编号：11-0023）。由图2（a）可以看出，样品CGGY、CGGP、CGGPY的XRD图出现的衍射角和衍射峰与标准卡片对应一致，说明掺杂离子Pr³⁺（0.1%~1%）和Yb3+（0.5％~3％）在掺杂摩尔分数范围内没有生成其它杂相，并且已经成功进入到Ca3Ga2Ge3O12晶格中。同时，以CGG主晶格掺杂1% Pr3+和2.5% Pb³⁺为例给出了EDX结果（见表1），进一步证明Pr3+和Pb3+已经进入CGG晶格中。图2（b）为Ca3Ga2Ge3O12、Ca2+、Ga3+和Ge4+的晶胞结构。Ca3Ga2Ge3O12属于体心立方对称结构，晶格参数是a=1.225 nm，单位晶胞分子数Z=8。其中Ca2+、Ga3+和Ge4+分别与8个、6个和4个氧离子结合形成十二面体结构，八面体结构和四面体结构。当配位数为8时，由于Pr3+（r= 0.112 6 nm）、Yb3+（r=0.098 5 nm）和Ca2+（r=0.112 nm）离子半径十分接近［14］，因此2种掺杂离子更倾向于在Ca2+格位进行取代。而其它位置（当配位数为6时，Ga3+半径等于0.062 nm；配位数为4时，Ge4+半径等于0.039 nm）不能满足掺杂条件，因此不能容纳Pr3+和Yb3+。2.2　发光性能研究图3（a）为CGGY，CGGP和CGGPY荧光粉样品在波长为254 nm的紫外光（Ultraviolet，UV）照射下所测得的LPL光谱。光谱相对强度通过标准样品进行手动校正从而在420 nm~1 500 nm波长范围内绘制完整的LPL光谱。在相同的检测条件下，可以测得掺杂摩尔分数为1%的CGGP荧光粉样品的LPL光谱，而掺杂摩尔分数为2.5%的CGGY荧光粉样品的LPL光谱却不能观察到，说明掺杂离子Pr3+的3P0能级发射是实现QCLPL过程的关键。同时将测得的CGGP和CGGPY荧光粉样品的LPL光谱进行对比分析发现，在CGGP的基础上掺杂Yb3+后观察到CGGPY荧光粉样品LPL光谱出现了Yb3+能级对应的特征峰，说明在CGGPY荧光粉中存在着Pr3+→Yb3+能量转移过程。图3（b）为CGGP和CGGPY荧光粉样品的LPL光谱强度对照示意图，位于波长为550 nm~680 nm范围之间的发射峰归属于Pr3+的能级跃迁（3P0→3H6和3P0→3F2），和CGGP荧光粉样品相比，CGGPY荧光粉样品峰值相对较小，说明掺杂Yb3+会使得其峰值强度降低，这进一步说明该过程产生了能量转移并且主要与3P0能级有关。2.3　CGGPY在DSSCs中的应用由于DSSCs生产成本低，易于生产并且光电转换效率高，因此DSSCs成了国内外研究的热点［15-16］。DSSCs的能量损失主要是由于DSSCs的吸收光谱与太阳能光谱失配造成的。通过将1个高能量光子“切割”成2个或更多较低能量的光子原则上可以提高效率，因此本文研究了使用CGGPY荧光粉将单个UV光子下转换成波长更长的近红外光（near infrared，NIR）光子以提高DSSCs的光电转换效率。图4（a）为在TiO2膜中掺杂不同质量分数的CGGPY荧光粉所测得的莫特-肖特基（Mott-Schottky，M-S）曲线，用以研究不同质量分数的CGGPY荧光粉对TiO2能级的影响。由于TiO2薄膜是一种n型半导体，Pr3+和Yb3+三价金属离子的引入会产生p型掺杂效应。根据M-S方程，可以计算出平带电势（flat-band potential，FB）。计算结果如表1所示，随着CGGPY掺杂质量分数的增加，平带电势VFB从-0.363 V负移到-0.864 V，因此掺杂不同质量分数的CGGPY荧光粉虽然不能改变TiO2薄膜半导体的类型，但掺杂率会影响费米能级（Fermi level，FL）和VFB。图4（b）为掺杂不同质量分数的CGGPY荧光粉所测得的动电位参数，随着外加电压的增加，可以看出掺杂CGGPY荧光粉和未掺杂相比，其饱和电流密度JSAT均有一定程度的增加，且当CGGPY荧光粉掺杂的质量分数为6%时，其饱和电流密度达到最大值。图4（c）为在UV光（24 mW/cm2）照射下，在DSSCs中掺杂质量分数分别为0%和6%的CGGPY荧光粉所测得J-V曲线。通过公式（1）和公式（2）计算填充因子（Fill Factor，FF）和光电转换效率[η]：[FF=Vmax×JmaxVoc×Jsc] （1）[η=Vmax×JmaxPin×100%=Voc×Jsc×FFPin] （2）其中Jsc表示短路电流密度，Voc是开路电压，Pin是入射光功率，Jmax和Vmax分别是J-V曲线在最大功率输出点处的电流密度和电压。通过计算，测得未掺杂CGGPY荧光粉的DSSCs的光伏参数分别为：Jsc=13.311 mA·cm-2，Voc= 0.716 V，FF= 0.573和η=5.902%；掺杂质量分数为6％的DSSCs的光伏参数分别为：Jsc=14.588 mA·cm-2，Voc=0.790 V，FF=0.702和η=8.658%。可以看出，随着CGGPY荧光粉掺杂质量分数的增加，所测得的光伏参数逐渐增加，且当掺杂质量分数为6%时发生浓度淬灭，因此可以证明通过掺杂CGGPY荧光粉可以将UV光转换成NIR光，进而提高DSSCs的光电转换效率。图4（d）为在模拟太阳光照射下，在DSSCs中掺杂不同质量分数的CGGPY荧光粉所测得的J-V曲线，将所测得的光伏参数列于表2中。从表2可以看出，当CGGPY荧光粉掺杂的质量分数为6%时，DSSCs的光电转换效率达到8.658％，比未掺杂CGGPY的DSSCs提高了约46.7%。以上结果表明在DSSCs中掺杂CGGPY荧光粉可以实现下转换发光，这为提高DSSCs的光电转换效率提供了一条有效途径。3　结　语本文结合量子剪裁效应和长余辉发光材料的优点，成功制备了Ca3Ga2Ge3O12：Pr3+，Yb3+荧光粉，研究了其发光性能，并将其应用到染料敏化太阳能电池中，结果发现在DSSCs中掺杂CGGPY荧光粉，能有效增加该电池对太阳能的吸收效率以及光电流。当DSSCs中CGGPY掺杂的质量分数为6％时，DSSCs的光电转换效率达到8.658％，比未掺杂CGGPY的DSSCs提高了约46.7%，为提高DSSCs的光电转换效率提供了一条有效途径。